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Lezione Decima a cura di Alessandro BELLOTTO pag. 2 | ||
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Carichi liquidi a specchio libero e prove di stabilità | |
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Vediamo ora come si sviluppa il Momento sbandante (Ms) P · b Ms = ――― D ciò premesso sappiamo anche che (b = T sen α) perciò avremo che: P · T Ms = ――― da cui avremo D
(P ·
T) Mr = D (r-a) sen α ― ――――― sen α
D semplificando avremo: Mr = D (r-a - P · T) sen α ―――――― D Osservando nel particolare il singolo deposito, si nota che la retta d’azione di (g1) a nave sbandata incontra nel punto (o) la retta d’azione di (g) a nave dritta, abbiamo quindi un metacentro del liquido e sappiamo che questa distanza è data dal rapporto tra il momento di inerzia ( i ) dell’area del livello libero e il volume (V) del liquido stesso, per cui avremo che (T) che è la distanza che intercorre tra il centro del volume del deposito (g) e il metacentro (o) del deposito sarà:
i T = ――
V Alla relazione precedente quindi sostituiamo a (P) e a (T) i rispettivi valori e otterremo:
i Mr = D (r-a) sen α
- ( V · Ps · ―― ) sen α
――――――――――――――――――
D Semplificando la formula sostituendo i termini uguali otterremo: Mr = D (r-a) sen α
―
( Ps
·
i ) sen α
―――――
D
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